Lente intraocular astigmática.

Lente intraocular con al menos una superficie de lente de refracción tórica para corregir una ametropía astigmática tanto en la cara anterior de la lente como en la cara posterior de la lente,

caracterizada porque las curvas de intersección de la superficie de lente de refracción tórica en los dos meridianos principales en planos paralelos al eje de la lente están descritas en cada caso mediante una asfera según la ecuación

o

donde

R es el radio o parámetro en el ápex de la lente,

asp es la asfericidad de la asfera, y

cj son coeficientes polinómicos.

Lente intraocular astigmática.

La presente invención se refiere a una lente intraocular (LIO) para corregir una ametropía astigmática.

Antecedentes de la invención En general, las lentes sirven para transformar una onda luminosa en otra onda luminosa diferente. Una función esencial de la óptica de lentes es transformar una onda luminosa esférica procedente de un punto objeto de modo que la onda resultante también sea esférica y, por consiguiente, el punto imagen conjugado del punto objeto sea el centro de los frentes de onda esféricos resultantes. Una onda incidente desde un punto objeto es siempre esférica; si el punto objeto está a una distancia (prácticamente) infinita, la onda incidente es plana o llana. En lo sucesivo, el concepto "onda esférica incidente" también incluye ondas planas incidentes.

Los sistemas de lentes para reproducir un punto objeto en un punto imagen pueden incluir lentes o superficies refractivas que no presentan simetría rotacional. Estas lentes o superficies transforman una onda esférica incidente en una onda cuyos frentes de onda no tienen simetría de rotación; los frentes de onda están "distorsionados". En este caso, estos frentes de onda se transforman, mediante las llamadas lentes o superficies refractivas "astigmáticas", que a su vez tampoco tienen simetría de rotación, en ondas cuyos frentes de onda sí presentan simetría de rotación.

Un ejemplo conocido de superficie refractiva que transforma una onda esférica en una onda cuyos frentes de onda no presentan simetría de rotación es la superficie de una córnea astigmática o de un cristalino astigmático del ojo. En estos casos, los frentes de onda distorsionados se deben transformar en el ojo pseudofáquico, mediante lentes astigmáticas, en frentes de onda con simetría de rotación, por regla general en ondas esféricas. Para corregir el astigmatismo de la córnea o del ojo, que esencialmente es atribuible a una córnea de forma no esférica (por ejemplo tórica) y/u otras anomalías del ojo, por ejemplo un cristalino sin simetría de rotación o una anomalía retinal, se utilizan lentes de contacto, lentes intraoculares y también cristales para gafas. Este documento se ocupa únicamente de las lentes intraoculares.

Algunas lentes intraoculares para corregir ametropías astigmáticas conocidas presentan una superficie límite de refracción cilíndrica o tórica y una superficie límite refractiva con simetría de rotación (esférica o asférica) .

Una superficie tórica o de refracción tórica se produce por rotación de un segmento de arco circular o de una circunferencia alrededor de un eje que no contiene su centro. Si la distancia máxima entre la circunferencia y el eje de rotación es menor que el radio, la superficie tórica resultante se denomina superficie tórica "en barril"; si dicha distancia es mayor que el radio, se trata de una superficie tórica "en corsé" (según el Handbuch für Augenoptik, Editor: Carl Zeiss, página 23 (1977) ) . Los términos "tórico" y "astigmático" se emplean frecuentemente como sinónimos en el lenguaje común. A continuación se utiliza directamente la designación "tórico", aunque la superficie de lente así descrita no sea tórica en el sentido matemático.

Con una superficie de lente tórica se logra que la capacidad de refracción de la LIO en un meridiano sea diferente a la capacidad de refracción en el otro meridiano. Los dos meridianos son perpendiculares entre sí. La diferencia de las dos capacidades de refracción se denomina normalmente "cilindro de lente", ya que el efecto óptico de estas LIO tóricas corresponde al efecto de una combinación de una lente esférica y una lente cilíndrica. Una lente cilíndrica tiene una capacidad de refracción cero en el plano de incidencia de la luz que contiene el eje del cilindro y, en el plano de incidencia perpendicular a éste, presenta la máxima capacidad de refracción, que viene determinada esencialmente por el radio del cilindro y el índice de refracción de la lente cilíndrica. Por consiguiente, esta capacidad de refracción máxima de la lente cilíndrica se denomina de forma abreviada como "cilindro de lente" (en dioptrías) . De lo arriba expuesto se deduce claramente que los dos meridianos de una lente tórica donde la capacidad de refracción de la lente presenta en un caso el valor máximo y en el otro caso el valor mínimo (los denominados meridianos principales) son perpendiculares entre sí y que la diferencia entre la capacidad de refracción máxima y la capacidad de refracción mínima es el cilindro de lente de la lente tórica.

Dicho de otro modo, la superficie tórica tiene radios de curvatura diferentes en los meridianos principales. En cada plano perpendicular al eje de la lente, la línea de intersección de la superficie límite refractiva con simetría de rotación (esférica o asférica) es un círculo y la línea de intersección de la superficie tórica es una elipse. El eje menor de esta elipse está determinado por el radio menor en el meridiano principal correspondiente, el eje mayor de la elipse está determinado por el radio de curvatura mayor en el otro meridiano principal. Debido a la forma elíptica, en el caso de la limitación de la superficie tórica por un plano, la superficie ópticamente activa para la mayor de las dos capacidades de refracción de la lente es menor que para la más pequeña de las dos capacidades de refracción.

La Figura 1a muestra esquemáticamente la proyección de la superficie tórica de una LIO tórica convencional. En esta figura, el número 1 designa el meridiano con la menor de las dos capacidades de refracción y el número 2 designa el meridiano con la mayor de las dos capacidades de refracción. El radio R1 del meridiano 1 es mayor que el radio R2 del meridiano 2, es decir R1>R2. La elipse 7 de la superficie refractiva tórica 5 proyectada sobre una superficie plana 6 tiene un eje menor 3 y un eje mayor 4. La superficie ópticamente activa está limitada al área interior de la elipse de la Figura 1a. La Figura 1b muestra la proyección de la otra superficie refractiva 8, es decir la superficie esférica, de la lente

tórica convencional. La línea de intersección de esta superficie refractiva con un plano consiste en un círculo cuyas "longitudes de eje" 3' y 4' son trivialmente iguales a lo largo de los dos meridianos 1' y 2'.

La Figura 2 muestra una representación esquemática en perspectiva de una lente de este tipo con un grosor marginal 9 constante a lo largo de todo el perímetro.

Por consiguiente, en general las lentes tóricas convencionales con un grosor marginal constante dado presentan una superficie ópticamente activa que se reduce a la superficie de una elipse.

Además, las lentes tóricas convencionales presentan dos superficies refractivas, una de ellas esférica y la otra tórica; las líneas de intersección en los meridianos principales de la superficie de lente tórica están determinadas por las ecuaciones del círculo debido a su simetría de rotación, siendo los meridianos principales ortogonales entre sí, tal como se ha descrito más arriba. Sin embargo, estas lentes sólo son adecuadas en muy pocos casos para transformar los frentes de onda producidos por la refracción en superficies de refracción astigmática, como la córnea, en ondas esféricas.

El documento EP 0 949 529 A2 da a conocer una lente multifocal tórica que puede ser utilizada como lente intraocular. La lente presenta varias zonas de corrección visual para ver de cerca y de lejos. Cada zona de corrección visual está configurada como una superficie de lente de refracción tórica, presentando los dos meridianos principales en cada zona de corrección visual unos radios determinados, es decir, estando dichos meridianos principales curvados esféricamente. Tanto en la cara delantera como en la cara trasera de la lente pueden estar previstas zonas superficiales de refracción tórica. De este modo se puede lograr un efecto de cilindro óptico relativamente alto para la lente.

El objeto de la invención consiste en ampliar la superficie ópticamente activa de una LIO tórica (o astigmática) y mejorar las propiedades de corrección en caso de ametropía astigmática.

Objeto de la invención Este objeto se resuelve según la invención mediante las características indicadas en la reivindicación 1.

Las curvas de intersección de la superficie de la lente refractiva tórica en planos paralelos al eje de la lente están descritas por una asfera en cada uno de los dos meridianos... [Seguir leyendo]

1. Lente intraocular con al menos una superficie de lente de refracción tórica para corregir una ametropía astigmática tanto en la cara anterior de la lente como en la cara posterior de la lente, caracterizada porque las curvas de intersección de la superficie de lente de refracción tórica en los dos meridianos principales en planos paralelos al eje de la lente están descritas en cada caso mediante una asfera según la ecuación o donde R es el radio o parámetro en el ápex de la lente, asp es la asfericidad de la asfera, y cj son coeficientes polinómicos.

2. Lente intraocular según la reivindicación 1, caracterizada porque la superficie anterior y la posterior tienen forma convexa.

3. Lente intraocular según la reivindicación 1 o 2, caracterizada porque el efecto cilíndrico está repartido de modo aproximadamente uniforme entre la superficie anterior y la superficie posterior.

4. Lente intraocular según una de las reivindicaciones 1 a 3, caracterizada porque la lente intraocular presenta una superficie de lente de refracción tórica con dos meridianos principales que delimitan un ángulo entre ellos diferente de 90º.